एप्सिलॉन फ्रेंच अर्थ का उदाहरण

Comportement des matériaux solides au choc Le comportement mécanique des matériaux solides dépend beaucoup de la température T et de la vitesse de déformation \dot{\varepsilon}.

T A \cdot E \cdot \epsilonoùA est la section du fil,E est le module d'Young de l'acier.

On a ainsi|T'-T| \le \eta|f(x+T')-f(x+T)|\le \varepsilon|f(x+T)-f(x)|\le \varepsilondonc f(x+T')-f(x)|\le 2\varepsilon.

D'après le dénommé "primitive model", ces charges sont réparties dans un milieu continu qui est caractérisé seulement par sa permittivité relative statique \varepsilon_r.

Définition L'impédance caractéristique du vide est définie par :Z_0 \mu_0 c \sqrt{\frac{\mu_0}{\varepsilon_0}}où :\mu_0 4 \pi 10^{-7} \; \rm kg \cdot m \cdot A^{-2} \cdot s^{-2} est la perméabilité magnétique du vide ou constante magnétiquec 299792458 \;\rm{m/s} est la vitesse de la lumière dans le vide.

La polarisation est donnée par\tfrac{\mathbf{P}}{\epsilon_0} a'\mathbf{w} + \chi_\infty \mathbf{E},où \chi_\infty représente la susceptibilité électrique due à tous les autres dipôles créés par le champ , comme la polarisabilité du nuage électronique entourant chaque ion.

Sa graphie correspond à celle de la lettre grecque epsilon en Europe continentale à cette époque.

On utilise les inégalités (*) et (**) qui montrent la presque périodicité:|f(x+\tau)+g(x+\tau)-f(x)-g(x)|\le |f(x+\tau)-f(x)|+|g(x+\tau)-g(x)| \le 8\varepsilon.

\nabla^2 \Phi(\mathbf{r}) -\frac{1}{\varepsilon_r \varepsilon_0} \, \sum_{j 1}^N q_j n_j^0 \, \exp\left(- \frac{q_j \, \Phi(\mathbf{r})}{k_B T} \right).

}\prod_j e^{-\beta n_j(\epsilon_j-\mu)}où le terme \frac{N!}{n_1!n_2!.

La généralisation se présente comme suit :\left\{\begin{matrix} x_{k+1} x_k - m\sigma_k y_k 2^{-k} \\ y_{k+1} y_k + \sigma_k x_k 2^{-k} \\ z_{k+1} z_k - \sigma_k \varepsilon_k \end{matrix}\right.